西门子模块代理-维修保养

更新:2023-10-26 04:00 编号:23296738 发布IP:180.174.45.72 浏览:4次
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详细介绍

    热电效应(Peltier–Seebeck效应)是温度差与电压之间的直接转换,亦然。当每边有不同的温度时,热电装置产生的电压。当施加给它电压时,它会产生一个温差。在原子尺度,温度梯度导致材料中的载流子从热端向冷端扩散,类似于古典的气体受热膨胀,产生电流。

    这种效应可以用来发电、测量温度或改变物体的温度。由于加热和冷却的方向是取决于施加电压的极性,热电装置是一种有效的温度控制器。

     

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    Seebeck效应:温差—→电压 (b) Peltier效应:电压—→温差

     

    热电效应(Peltier–Seebeck效应)

    Seebeck效应:

    1821年,Seebeck发现,在两种不同金属组成的闭合线路中,如果两接触点的温度不同,其周围使指南针磁铁偏转。SeebeckZui初认为这是由于温差所引起的磁性所致。实验后,他很快就发现这是由于温差所引起的电流导致的磁铁偏转,符合电流感应定律。更具体地说,温差产生一个电势(电压),它在封闭的回路中产生电流,这种效应被称为Seebeck效应。

     

    Thomas Johann Seebeck, German(1770-1831)

     

    Seebeck效应产生的电压与两种材料之间交界处的温度差成正比。该比例常数被称为Seebeck系数,也通常称为热电势或热电。该Seebeck电压不依赖于沿两种材料在两个交界处之间的温度分布。这种效应是一个热电偶温度计的测温物理基础。

     

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    塞贝克效应 (发电)

     

     

    Peltier效应:

    1834年,法国人Peltier发现,当直流电流通过两种不同导电材料组成的闭合线路时,就会使一个接点变冷,另一个变热。为了实际应用中加大制冷量,会在两个板块之间安装多组电堆,一块板被冷却,另一块被加热。

     

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    Jean Charles Athanase Peltier, French (1785-1845)

     

     

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    Peltier效应 (制冷)

     

     

    半导体材料内部结构的特点,决定了它产生的温差电现象比其他金属要显著得多。热电制冷一般采用半导体材料,如碲化铋等。

     

    半导体制冷器的特点:

    (1)导体制冷不用制冷剂,故无泄漏、无污染、清洁卫生。

    (2)半导体制冷无机械传动部分,无噪声、无磨损、寿命长,可靠性高。

    (3)冷却速度与制冷温度可通过改变工作电流的大小任意调节,灵活性很大。

    (4)可用改变电流方向来达到冷热端互换的目的,故可用于高低温恒温器。

    (5)体积和功率都可做得很小。

    (6)制冷效率低。要求的温差越大,所需的级数越多,制冷效率越低。

    (7)需要直流电源,增加了半导体制冷器使用的局限性。

    (8)焊接强度低。使用的高温范围不高,热端的散热非常重要。

    半导体制冷一般用在小型空调器、 小型低温冰箱和低温医疗器具等制冷量较小的场合。

    设一刚性容器容积为V,放气前气体处于高压状态(p1,T1,m1),打开阀门后,容器内的高压气体向外面的低压空间排放。

    绝热放气

    假定放气时容器和阀门是绝热的,放气过程没有输出外功,容器内气体随时处于均匀状态,放气终了气体处于低压状态(p2,T2,m2)。对容器内的气体运用热力学第一定律可得

    其中,U为容器内气体总内能。上式表明,系统总内能的减少等于排出气体带走的能量。假定容器内的气体为理想气体,上式可写为

                          

    整理积分后得

                    

    从上式可以看出,刚性容器的绝热放气必定是一个降温过程。这种降温过程在低温中又称西蒙(Simon)膨胀。在 p1,T1给定的情况下,放气过程终了时的压力越低,所能达到的温度也越低.式。如果在放气前,容器中的气体压力足够高,温度又相当低,那末,当进行放气时,残留在容器中的气体将降温,可直至液化。

    当气体实现有外功输出的绝热膨胀时,Zui理想的情况是可逆的绝热膨胀,即等熵膨胀。这时气体向外输出的功等于它以热的形式失去内能。

    有功膨胀

    微分等熵效应

    指等熵膨胀中温度随微小压力变化而变化的关系,可用αs表示:

    积分等熵效应

    指膨胀过程的全部温降,可用ΔT表示:

    对于理想气体, ,可以得到微分等熵效应和积分等熵效应分别为:

                               

                       

                             

    在实际膨胀过程中,往往是非等熵绝热膨胀的多变过程,这时,理想气体的微分等熵效应和积分等熵效由下面两个式子计算:

    式中,m为多变指数。


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