6ES7313-6CG04-0AB0现货

微分形式：在电磁场的实际应用中，经常要知道空间逐点的电磁场量和电荷、电流之间的关系。从数学形式上，就是将麦克斯韦方程组的积分形式化为微分形式。利用矢量分析方法，可得：
　　　　　　　
注意：(1)在不同的惯性参照系中，麦克斯韦方程有同样的形式。
(2)应用麦克斯韦方程组解决实际问题，还要考虑介质对电磁场的影响。例如在各向同性介质中，电磁场量与介质特性量有下列关系： 。在非均匀介质中，还要考虑电磁场量在界面上的边值关系。在利用t=0时场量的初值条件，原则上可以求出任一时刻空间任一点的电磁场，即E(x,y,z,t)和B(x,y,z,t)。
地位：麦克斯韦方程组在电磁学中的地位，如同牛顿运动定律在力学中的地位一样。以麦克斯韦方程组为核心的电磁理论，是经典物理学Zui引以自豪的成就之一。它所揭示出的电磁相互作用的完美统一，为物理学家树立了这样一种信念：物质的各种相互作用在更高层次上应该是统一的。这个理论被广泛地应用到技术领域。

麦克斯韦方程组的积分形式：　　
这是1873年前后，麦克斯韦提出的表述电磁场普遍规律的四个方程。
其中：（1）描述了电场的性质。在一般情况下，电场可以是库仑电场也可以是变化磁场激发的感应电场，而感应电场是涡旋场，它的电位移线是闭合的，对封闭曲面的通量无贡献。
（2）描述了磁场的性质。磁场可以由传导电流激发，也可以由变化电场的位移电流所激发，它们的磁场都是涡旋场，磁感应线都是闭合线，对封闭曲面的通量无贡献。
（3）描述了变化的磁场激发电场的规律。
（4）描述了变化的电场激发磁场的规律。
变化场与稳恒场的关系：当  时，方程组就还原为静电场和稳恒磁场的方程：
　　　　　　　
在没有场源的自由空间，即q=0, I=0，方程组就成为如下形式：
　　　　　　　
麦克斯韦方程组的积分形式反映了空间某区域的电磁场量(D、E、B、H)和场源(电荷q、电流I)之间的关系。

全电流： 对于普遍的情况，麦克斯韦认为传导电流和位移电流都可能存在，他提出了全电流的概念：
　　　　　　　　　　　　　　
传导电流和位移电流之和称为全电流 。对于任何电路，全电流是处处连续的。运用全电流的概念，可以自然地解释清楚电容器充放电过程中电流的连续性问题。
全电流定律： 借助于位移电流和全电流的概念，麦克斯韦把安培环路定理推广到变化的电磁场也适用的普遍形式，得到: 　，　 此式称为全电流定律。
在真空中安培环路定理表示成更为简洁的形式：
此式不仅更清楚地揭示出变化的电场可以激发磁场，变化的电场和它激发的磁场在方向上呈右手螺旋关系。
　　　　　　　　　
将上式与感应电场的环流（ ）比较，易见两个方程是非常对称的。但有一点不同，变化的磁场和它激发的电场在方向上满足左手螺旋关系。