实际的电阻、电感和电容元件，不可能是理想的，存在着寄生电容、寄生电感和损耗。图1是考虑了各种因素后，实际电阻R、电感L、电容C元件的等效电路 图1 电阻R、电感L、电答C元件的等效电路 （1）电阻 同一个电阻元件在通以直流电和交流电时测得的电阻值是不相同的。在高频交流下，须考虑电阻元件的引线电感L0和分布电容C0的影响，其等效电路如图1（a）所示，图中R为理想电阻。由图可知此元件在频率f下的等效阻抗为 上式中ω=2πf，Re和Xe分别为等效电阻分量和电抗分量，且 从上式可知，Re除与f有关外，还与L0、C0有关。这表明当L0、C0不可忽略时，在交流下测此电阻元件的电阻值，得到的将是Re而非R值。 （2）电感 电感元件除电感L外，也总是有损耗电阻RL和分布电容CL。一般情况下RL和CL的影响很小。电感元件接于直流并达到稳态时，可视为电阻；若接于低频交流电路则可视为理想电感L和损耗电阻RL的串联；在高频时其等效电路如图1（b）所示。比较图1（a）和图1（b）可知二者实际上是相同的，电感元件的高频等效阻抗可参照式（1）来确定。 式中，Re和Le分别为电感元件的等效电阻和等效电感。 从上式知当CL甚小时或RL、CL和ω都不大时，Le才会等于L或接近等于L。 （3）电容 在交流下电容元件总有一定介质损耗，此外其引线也有一定电阻Rn和分布电感Ln，因此电容元件等效电路如图1（c）所示。图中C是元件的固有电容，RC是介质损耗的等效电阻。等效阻抗为 式中，Re和Ce分别为电容元件的等效电阻和等效电容，且 一般介质损耗甚小，可忽略（即Rc→∞），则上式简化为 由上式可知，若Ln越大，频率越高，则Ce与C相差就越大。 从上述讨论中可以看出，在交流下测量R、L、C，实际所测的都是等效值Re、Le、Ce；由于电阻、电容和电感的实际阻抗随环境以及工作频率的变化而变化，因此，在阻抗测量中应尽量按实际工作条件（尤其是工作频率）进行，否则，测得的结果将会有很大的误差，甚至是错误的结果。 |
阻抗是描述一个元、器件或电路网络中电压、电流关系的特征参量，其定义为 式中， 理想的电阻只有电阻分量，没有电抗分量；而理想电感和理想电容则只有电抗分量。电感电抗和电容电抗分别简称为感抗XL和容抗XC，表示为 |
在直流条件下测得的电阻称直流电阻。在工程和实验应用中，所需测量的电阻范围很宽，约为10-6～1011Ω或更宽。从测量角度出发，一般将电阻分为小电阻（1Ω以下，如接触电阻、导线电阻等），中值电阻（1～16Ω）和大电阻（106Ω以上，如绝缘材料电阻）。 电阻的测量方法很多，按原理可分为直接测量法、比较测量法、间接测量法；也可分为电表法、电桥法、谐振法及利用变换器测量电阻等方法。 1．电表法 电表法测量电阻的原理建立在欧姆定律之上，电压-电流表法（简称伏-安法）、欧姆表法及三表法是电表法的常见形式。 （1）伏-安法 测量直流电阻的伏-安法是一种间接测量法，利用电流表和电压表同时测出流经被测电阻RX的电流及其两端电压，根据欧姆定律，被测电阻RX的阻值为 式中，UV和IA分别为电压表和电流表的示值。 伏-安法测量电阻有两种方案，如图1所示，图中RV、RA分别为电压表和电流表的内阻。图1（a）所示方案电流表示值包含了流过电压表的电流，适用于测量阻值较小的电阻；图1（b）所示方案电压表的示值包含了电流表上的压降，适用于测量阻值较大的元件。 伏-安法的优点是可按被测电阻的工作电流测量，因此非常适合测量电阻值与电流有关的非线性元件（如热敏电阻等），且测量简单。但由于电表有内阻， 图1 伏-安法测量直流电阻 故无论用哪种方案均存在方法误差，因此，伏-安法测量精度不高。 （2）欧姆表法 从式（2-70）可知，如果UV保持不变，被测电阻Rx将与通过电流表A的电流IA成单值的反比关系，而磁电式电流表指针的偏转角θ与通过的电流IA成正比，则电流表指针的偏转角能反映Rx值大小。因此，如将电流表按欧姆值刻度，就成为可直接测量电阻值Rx的仪表，称为欧姆表。 欧姆表测量电阻的电路如图2所示。 图中RA为欧姆表内阻，这里欧姆表实际是按欧姆值刻度的磁电式微安表；R1为限流电阻，S是短接开关；欧姆表中以电池的电压US作为恒定电压源，考虑到电池的电压会逐渐降低，为了消除电压变化对电阻测量的影响，设有调零电阻R2。被测电阻Rx串联接入电路中。 测量前，先将S闭合并调节R2直至欧姆表指针正确指在0刻度，然后断开S，接入被测电阻Rx进行测量，并从欧姆表直接读出被测值。 除传统的指针式欧姆表外，数字式欧姆表也已普遍使用。数字式欧姆表一般是在数字式直流电压表的输入端加一“欧姆电压变换器”后得到的，图3是欧姆-电压变换器的原理。 图2 欧姆表测量电阻电路 图3 欧姆-电压变换器原理电路 图中外接电源U经R和稳压二极管DZ，提供稳定的基准电压UZ；S为量程开关，用来切换不同的输入电阻Rn，以改变欧姆量程范围；A是反相接法的运算放大器，用来把被测电阻Rx变换为电压，故又称变换放大器。该电路的输出电压为 从上式可知变换器的输出直流电压U0与Rx成正比关系，故用直流数字式电压表来测量此U0值并按欧姆刻度，就可得到Rx值。 2．电桥法 测量直流电阻*常用的是电桥法。电桥分为直流电桥和交流电桥两大类，直流电桥主要用于测量电阻。 直流电桥由四个桥臂、检流计和电源组成，其原理电路如图3所示。图中R1、R2、R3是标准电阻，Rx是被测电阻；G是灵敏度很高的微安级磁电式检流计，用来指零。测量时调节R1、R2、R3使电桥平衡，电桥达到平衡时UBD为零，检流计G中无电流，由电桥平衡条件R1·R3=R2·Rx可得被测电阻 由上式可见，这种方法实质上是用标准电阻与被测电阻Rx相比较，用指零仪表指示被测量与标准量是否相等（平衡），从而求得被测量。因此这种方法又称为零位式测量法或比较测量法，测量的精度几乎等于标准量的精度，这是它的优点。这种测量方法的缺点是在测量过程中，为获得平衡状态，需要进行反复调节，测试速度慢，不能适应大量、快速测量的需要，也不适合于电阻传感器的变化电阻的测量。 直流单电桥测电阻的范围在1Ω～1MΩ之间。电阻大于1MΩ时，电桥的漏电流对测量误差的影响已不能忽略；而电阻小于1Ω时，接线电阻和接触电阻的影响开始增大。 3．直流小电阻的测量 （1）直流双电桥 直流双电桥又称开尔文电桥，它是用来测量小电阻的一种比较仪器。图5为直流双电桥原理电路。图中，Rx是被测电阻，Rn是阻值已知的标准电阻，Rx和Rn均备有四端接头以消除接线电阻、接触电阻对测量结果的影响。R1、R2、R3、R4是桥臂电阻，r是引线电阻。测量时调节桥臂电阻使I0=0，即使电桥达到平衡，则有 解此方程组可得 图4 直流单电桥原理电路 图5 直流双电桥原理电路 使电桥在调节平衡的过程中保持R1／R2=R3／R4（结构上把R1、R3和R2、R4都做成同轴调节的电阻），则（6）式简化为 上式与单电桥公式（3）相似，但单电桥测量的是二端电阻，它包括桥臂间的引线电阻、接触电阻及被测电阻在内，当被测电阻很小时（1Ω以下），引线和接触电阻不能忽略，故测量误差很大。而双电桥中，引线和接触电阻都分别包括在相应的桥臂上，桥臂电阻R1、R2、R3和R4都选择在10Ω以上，即远大于引线和接触电阻，这样就可以消除或大大减少引线和接触电阻对测量结果的影响。双电桥测量小电阻的范围一般在1～10-5 Ω之间。 （2）数字微欧计 用直流双电桥测量小电阻有操作不方便，费时的缺点，且测量精度除与仪器有关外，还与操作人员的熟练程度有关。近些年研究发展起来的数字微欧计，是一种测量低值电阻的数字式仪表。它的基本原理是：利用直流恒流源在被测电阻Rx上产生直流电压降Ux，然后通过电压放大和A／D转换器变为数字显示的电阻值。在测量过程中，采用“四端子”（电流端子、电位端子）测量法，消除引线和接触电阻带来的误差。数字微欧计具有操作简单，省时，数显，对操作人员要求不高等优点。 （3）脉冲电流测量法 由于小电阻数值很小，如果采用电流－电压降法进行测量，则因压降一般很小，信噪比很低，要想获得高测量精度颇为困难。如加大测量电流，可以增加在被测电阻Rx上的电压降，降低对测量压降仪器的要求，但被测电阻的温度也就随之升高，阻值亦相应变化，这种现象称为电阻的负载效应。 电阻的温升是通过电流和通过时间的函数，如果控制通过电流的时间很短，则可大大减少电阻的温升，从而减少阻值的改变。因此，可以用脉冲大电流来测量小电阻。这种测量方法的原理是：由控制电路控制脉冲电流源的数值和启、停时间，放大器在电流源开启时间内工作，放大小电阻两端的电压降，计算机通过A／D转换接口读入压降值并计算出小电阻值。 脉冲电流法可以提高测量小电阻的精度、分辨力和测量速度。 4．直流大电阻的测量 常用的大电阻测量方法有冲击电流计法、高阻电桥法、兆欧表法等。大阻值电阻测量时要注意防护（安全防护和测量防护）。 （1）冲击电流计法 冲击电流计法测量原理如图6所示。图中Rx为被测电阻。当开关S倒向“1”时，电容C被充电，充电时间为t，其上的电压和电荷分别为 式中，US为电源电压。 由于t／RxC很小，取 由此得 经过时间t，开关S由“1”倒向“2”，冲击电流计测出QC为 式中， （2）高阻电桥法 高阻电桥法利用如图7所示的六臂电桥，通过电路变换并结合四臂电桥的基本平衡条件就可推得关系式为 图6 冲击法测量大电阻原理 图7 高阻电桥测量原理 高阻电桥测量范围为108～1017Ω。被测电阻值小于1012Ω时，测量误差为0.03％，被测电阻值为1013Ω时误差为0.1％。这种电桥的供电电压在50～1000V范围。 |