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当电压为正弦波时，磁通也为正弦波，但电流却是具有尖顶的非正弦波，这种波形畸变是由于磁饱和所造成的。电压越高，磁通越大，铁芯饱和越严重，则电流波形畸变后变得更尖。若电压与磁通的振幅都较小，铁芯没有饱和，则电流波形将更接近正弦波。当电流作正弦变化且工作至饱和区域时，磁通具有平顶波形，如图所示。

交流铁芯线圈如图所示，线圈两端加一交流电压，则线圈中的电流将产生磁通，方向符合右手螺旋法则。

设电压为正弦量时，磁通也是正弦量，即：

根据电磁感应定律，得：

由此式可看出电压的相位比磁通超前90°，并得感应电压的有效值与主磁通的*大值的关系为

注意:

由此可知当电源频率和线圈匝数一定时，交流铁芯线圈磁通的*大值与线圈外加电压的有效值成正比，与铁芯的材料和尺寸无关。

对称分支磁路就是磁路存在着对称轴，轴两侧磁路的几何形状完全对称，相应部分的材料也相同，两侧作用的磁通势也是对称的，如图8-15所示的轴。

根据磁路定律，这种磁路的磁通分布也是对称的。当已知对称分支磁路的磁通求磁通势时，只要取对称轴的一侧磁路计算即可求出整个磁路所需的磁通势。取对称轴一侧磁路计算时，中间铁芯柱（对称轴）的面积为原铁芯柱的一半，中间柱（对称轴）的磁通也减为原来的一半。但磁感应强度和磁通势却保持不变。这种磁路的计算也有两类问题：一类是已知磁通求磁通势；另一类是已知磁通势求磁通。具体的计算步骤及方法同无分支磁路。 

已知磁通求磁通势

无分支磁路的主要特点是磁路有相等的磁通，如已知磁通和各磁路段的材料及尺寸，可按下述步骤去求磁通势：

例题8-1：

图8-13(a)所示磁路，图上标明尺寸单位为，铁芯所用硅钢片上的基本磁化曲线如图8-13（b）,填充因数，线圈匝数为120，试求在该磁路中获得磁通所需的电流？ 

解:

（1）该磁路由硅钢片和空气隙构成，硅钢片有两种截面积，该磁路分为三段来计算。

（2）求每段磁路的平均长度和截面积

（3）求每段磁路的感应强度

 （4）求每段磁路的磁场强度：图8-13（b）所示曲线查得

（5）求每段磁路的磁压降

 (6)求总磁通势

已知磁通势求磁通

由于磁路的非线性缘故，对于已知磁通势求磁通的问题，不能根据上面的计算倒推过去。对这类问题一般采用试探法。

试探法：要先假定一个磁通，按已知磁通求磁通势的步骤，求出磁通的磁压降的总和，再和给定磁通势比较。如果与给定磁通势偏差较大，则修正假定磁通，再重新计算，直到与给定磁通势相近时，便可认为这一磁通就是所求值。

例题8-2 

如图8-14所示磁路，中心线长度，磁路横截面面积是，气隙长度，线圈匝数1650匝，电流为时。铁芯为铸钢材料，基本磁化曲线可查附录一，试求磁路中的磁通？

解：

此磁路由铁芯段和气隙段组成。

铁芯段的平均长度和面积为：

气隙段的平均长度和面积为：

磁路中的磁通势为

磁通为

查附录一，得

空气隙的磁场强度

磁通势为

经过过几次试探，试探结果如表8-3所示。

从表8-3中，可看出第4次试探值作为*后结果，即所求磁通为